“哪里不对劲？”
在汤川秀树想来。
铃木厚人估摸着是在哪个环节上卡了壳，就像很多学生做数学题时一样，没能想通前后两步是怎么递进对接的。
那类问题可能可以困住大多数学生，但想要难倒老师却不太可能——这属于视野和经验的问题。
铃木厚人此时同样抱有这个想法，所以便老老实实的对汤川秀树说起了自己的疑问，想要得到老师的解惑：
“教授，您看看这里......这是一个华夏人计算出来的对称群自发破缺后的期待值。”
“我刚刚试了一下，如果选取VEV为???=(0，…，0，v)/2，那么理论上一共有N?1+N?1+1=2N?1个生成元被破缺，剩余的对称群是SU(N?1)。”
“但如果考虑到您和小柴先生刚才讨论的电流项，似乎又能和简并子空间内的SU(N_i)群对应起来，这是不是有些奇怪？”
汤川秀树一开始脸上的表情还有些随意，不过看着看着，他的脸色忽然开始变得有些凝重了起来，眉头也微微蹙在了一起。
两分钟后。
汤川秀树主动从桌上取过了这本期刊，同时朝小柴昌俊和朝永振一郎招了招手：
“小柴桑，一郎先生，麻烦你们过来一下。”
小柴昌俊与朝永振一郎闻言愣了几秒钟，回过神后很快来到了汤川秀树身边：
“汤川桑，怎么了吗？”
汤川秀树点点头，将这期刊递给了他们：
“你们看看这个。”
小柴昌俊见状主动对年长的朝永振一郎做了个请的动作，朝永振一郎说了声阿里嘎多，便接过期刊与小柴昌俊一同看了起来。
与汤川秀树有些类似。
一开始的时候小柴昌俊与朝永振一郎都没对上头的内容太当回事，脸上的神色主要以好奇与探究为主——好奇汤川秀树为什么会如此严肃。
不过很快。
二人的表情便同时一凝，朝永振一郎更是将期刊放到了桌上，拿起一张纸算写了起来。
过了大概五分钟左右。
小柴昌俊与朝永振一郎近乎同时从桌上抬起头，异口同声的说道：
“汤川桑，这不对劲！”
汤川秀树对于他们的反应并不意外，只是暗自握紧了拳头，问道：
“两位，你们也这样认为吗？”
小柴昌俊用力点了点头，笃定的说道：
“没错，这里一定有问题！”
众所周知。
电磁相互作用对应SU(1)群，弱相互作用对应SU(2)群，强相互作用对应SU(3)群。
SU(N)群可以用它的基础表示来进行定义，元素可写为 U(α)=exp?(?iαiTi)，其中生成元的形式是这样的：
(Tba)cd=δacδdb?1Nδabδcd，且满足对易关系[Tab，Tcd]=δcbTad?δadTcb。
从群参数数目来看。
SU(N+M)一共有(N+M)2?1个参数，而子群 SU(N)?SU(M)的群参数数目为：(N2?1)+(M2?1)=(N+M)2?1?(2NM+1)。
其中2NM个参数描写直和矩阵之外的非对角元，此时还剩有最后一个参数，用来描写对角矩阵。
这个参数的内容起点无法显示....咳咳，并不重要，重要的是另一个概念：
对角矩阵所属的群是独立的。
早先提及过无数次。
在规范场论中。
电磁力对应的是U(1)群，弱相互作用力对应SU(2)群，强相互作用力对应SU(3)群。
而在数学上。
U(1)其实就是复平面上的一个矢量C=re^(iθ)保持模长不变的变换，即e^(iα)乘以C的变换。可以说，U(1)的常用表示就是e^(iα)。
其中α叫连续参数，这里是转动变换的角度。e指数上除了α还有一个i，叫这种变换的生成元。
所以U(1)也可以看成矢量不变，而复数坐标系方向的选择有任意性，这些坐标系之间的变换关系。
SU(2)就是复平面上的两个矢量(即两个复数)，保持模长平方和不变的变换，要求变换矩阵的行列式
为1，于是要求生成元的迹必然为0。这复平面上的两个矢量，可以看成一个4维实空间中的矢量，投影到两个平面上的投影矢量，每个平面上的投影矢量都对应一个独立的复数，两个投影矢量画在一个复平面上，就是上一段落所述的二维复矢量的来源。
当 4维空间中的一个矢量纯转动时，它的两个投影矢量即两个复数将保持模长平方和不变做各种变换，这种变换就是SU(2)，常用表示的生成元是泡利矩阵。
SU(3)则是复平面上3个矢量保持模长平方的和的不变的各种变换，它的生成元常用表示是盖尔曼矩阵。
也就是这个矩阵如果在某种情况下支持U(1)群的数学表示，那么它就无法在SU(2)群和SU(3)群的情景下成立。
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