“徐顾问，我有个想法。”
接着很快，一直没怎么发言的蔡少辉举起了手：
“咱们构建一个弹性散射模型怎么样？就像是两个乒乓球对撞一样。”
“然后以此制作一个球形爆轰驱动装置，形成我们需要的向心爆轰，推动4cm厚的中子反射层向铀-235燃料球3迅速压缩。”
“当反射层与核燃料之间紧密结合时，所有的平面波瞬间通过反弹形成球形波，从而一举引发链式反应。”
不过徐云闻言却很快摇了摇头，否定了蔡少辉的想法：
“不太合适，少辉同志，弹性模型虽然在理论上看似合适....但你似乎忘记了平方可积这一点。”
“一旦引入平方可积....弹性模型就会失去意义了。”
蔡少辉顿时一怔。
不过很快，他的愣神便换成了另一股明悟的表情。
是哦.....
众所周知。
以一维为例。
平面波组成的波包在画出来以后，就相当于一个高斯分布的函数，这说明全空间概率不一样，最后积分是会收敛的。
换一个角度理解。
平面波组成的波包，实际上就是某个函数进行的傅里叶变换。
而傅里叶变换的条件之一就是这个函数绝对可积，所以波包肯定也是平方可积的。
而核武器爆炸显然不可能是无限延伸的平面波模型，必然要考虑到位形的局域性。
如此一来，弹性模型自然就从根源上被否定了。
实际上。
在原本的历史中，英国佬就在这方面栽过跟头。
不过他们翻车的不是原子弹，而是更高一级的氢弹。
当时奥尔德玛斯顿在讨论绿花岗岩的次级设计时为了节省运输能力，省去复杂的内爆计算便采用过弹性模型，最终翻了波车，亏损了大概两个亿的英镑。
要知道，这可是60年代的两个亿......
后来若非海对面提供了支援，约翰牛估摸着还得摔几跤。
当然了。
关于这方面的概念徐云了解的也就仅此而已了，再往后他就只能以看戏为主了。
于是他很自然的将目光转移到了一旁的挂...咳咳，大于身上：
“大于同志，你有什么看...唔？大于同志？”
令徐云有些奇怪的是。
此时的大于居然少见的拧着眉头，左手手指抵在嘴唇上沿，目光有些游离的盯着面前的一张白纸。
徐云的眼中不由冒出了一丝疑惑。
这啥情况？
于是他顿了顿，忍不住再出声道：
“大于同志？你身体不舒服吗？”
“啊？”
大于闻言整个人又恍惚了几秒钟，不过很快便回过了神，看了眼周围又看了眼徐云，连忙摆了摆手：
“哦哦，没事儿没事儿，徐顾问，我刚才想事情想出神了，抱歉抱歉.....”
徐云见状倒也不以为意，毕竟好学生是可以拥有豁免权的，于是他继续问道：
“大于同志，你对u的极限值有什么看法吗？”
“u的极限值啊.....”
大于粗糙的手指摩挲了两下下巴，思索着道：
“按照初级-次级沿轴放，同时保证柱状次级的每个部分被独立压缩....也就是沿弹体长轴切一个微元，这个微元可以独立计算，这个设计你们觉得怎么样？”
“虽然没有计算具体数值，但我估摸着八成是沿轴线布N个格点，然后对于每个格点根据它的位置解一个方程组。”
“绕轴是对称的，那么选一条半径做最优解即可，总共就是在N个位置分别解T步尺寸为M的系统。”
“初级-次级沿轴放？”
随后陈能宽沿着大于的思路想了想，补充了一句：
“那其实也可以做个某种形式的M*M稀疏矩阵来解吧？这会不会比你说的绕轴对称好一点儿？”
上过高中数学的同学应该都知道。
从焦点发出的任意射线，经过椭球面反射，会聚焦到另一焦点上，而且所走路程相同，同时到达。
假设裂变材料从A点爆炸，聚变材料放在B点。
那么A点爆炸产生X射线和冲击波，X射线速度快，能量先行聚焦到B点，将B点的材料压缩到极小时（大概是体积振动的波谷位置），冲击波恰好到达B点继续压缩，形成聚变条件。
难点就在设计两轮打击的时间差与聚变材料的体积振动周期。
大于的想法是通过增加一个轴向分布达到这个目的，不过陈能宽则是补充了一个可以形成热平衡的稀疏矩阵。
虽然陈能宽的想法要更加复杂一些，但多了个热力学参数自然相对也会更加稳妥...或者说更加贴合应用一些。
大于很快也意识到了这点，很自然的接受了陈能宽的建议：
“嗯，陈主任，您的这个想法比我的要更加合理一些。”
也不知道是不是被启发到了。
之前提过想法但被徐云否定的蔡少辉也想到了一个灵感：
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